1.При прочих равных условиях поглощенная и эквивалентная дозы излучения тем меньше, чем
А)меньше время облучения
Б)больше время облучения
2.Какой процент атомов радиоактивного вещества останется через 6 суток, если период его полураспада равен 2 суткам?

Показать ответ

Ответ:

lera0900

18.02.2022 16:56

Решим более глобальную задачу. Научимся решать все подобные данным задачи. Для этого решим аналогичные задачи

*** Аналог задачи 1

Тело свободно падает с высоты 30 м из состояния покоя. Определите время, за которое тело проходит первые 2 метра своего пути и скорость тела в момент удара о землю.

Дано:
S_2 = 2

м ;

м .

Найти:
1) t_2

;
2) $v_{_K}$ .

Решение:

1) воспользуемся формулой «уравнение движения» $S = v_o t + \frac{ g t^2 }{2}$ :

v_o = 0

, а значит: $S_2 = \frac{ g t_2^2 }{2}$ ;

2 S_2 = g t_2^2

, откуда: $t_2^2 = \frac{ 2 S_2 }{g}$ ;

В итоге: $t_2 = \sqrt{ \frac{ 2 S_2 }{g} }$ ;

$t_2 = \sqrt{ \frac{ 2 * 2 [ {}_M ] }{ 9.8 [ {}_M/c^2 ] } } = 0.64 c$ .

В вашем случае ответ получится чуть меньше и будет напоминать год окончания II-ой Мировой Войны.

2) воспользуемся «безвременнóй формулой» $2gH = v_{_K}^2 - v_o^2$ :

v_o = 0

, а значит: $2gH = v_{_K}^2$ ;

$v_{_K} = \sqrt{2gH}$ ;

$v_{_K} = \sqrt{ 2 * 9.8 [ {}_M/c^2 ] * 30 [ {}_M ] } = 24$ м/с ;

В вашем случае ответ получится чуть больше и будет больше приведённого в аналоге на число, равное номеру века.

*** Аналог задачи 2

На первое тело массой 3 кг и на второе, масса которого в 4 раза больше, действует одна и та же постоянная сила 12Н. Определите ускорение для первого и второго тела, с которыми движутся эти тела.

Дано:
m_1 = 3

кг ;

;

;

Найти:

.

Решение:

По Второму Закону Ньютона:

$a = \frac{F}{m}$ ;

В нашем случае:

$a_1 = \frac{F}{ m_1 }$ ;

$a_2 = \frac{F}{m_2} = \frac{F}{ 4 m_1 } = \frac{1}{4} \frac{F}{ m_1 } = \frac{1}{4} a_1$ ;

$a_1 = \frac{12H}{ 3 [ {}_{ K \Gamma } ] } = 4$ м/с² ;

$a_2 = \frac{1}{4} a_1 = \frac{1}{4} 4$ м/с² = 1

м/с² ;

В вашем случае ответы получится такими, что их произведение будет равно 4.5 .

*** Аналог задачи 3

Определите ускорение конца часовой стрелки Кремлёвских курантов, если её конец движется со скорость 4*10^(-4) м/c.

Дано:
Часовая стрелка, далее обозначается, как H (hours arrow) ;
$v_H = 4*10^{-4}$ м/c ;

Найти: a_H

.

Решение:
Часовая стрелка движется равномерно, а значит у неё нет тангенциального ускорения. Всё её ускорение – это нормальное или центростремительное ускорение:

$a_H = v \omega$ , где $\omega$ – угловая скорость часовой стрелки.

$\omega = \frac { 2 \pi }{T}$ , где T – период вращения часовой стрелки.

Часовая стрелка проходит полный круг за 12 часов. T = 12 ч = 43200 с.

$a_H = \frac{ 2 \pi v }{T}$

$a_H = \frac{ 2 * 3.142 * 4*10^{-4} }{43200}$ м/с² $= 5.82 * 10^{-8}$ м/с² $= 0.0582 * 10^{-3}$ мм/с²

мкм/с²

нм/с² ;

(микрометры и нанометры на секунду в квадрате)

В вашем случае ответ получится около десяти, будучи выраженным в мм/с² .

*** Аналог задачи 4

Тело, падающие на поверхность земли на высоте 2,9м имело скорость 8м/с. С какой скоростью тело упадёт на землю? Сопротивлением воздуха пренебречь.

Дано:
h = 2.9

м ;

м/с .

Найти: $v_{_K}$

Решение:
Воспользуемся «безвременнóй формулой» $2gh = v_{_K}^2 - v_h^2$ :

$v_{_K}^2 = 2gh + v_h^2$ ;

$v_{_K} = \sqrt{ 2gh + v_h^2 }$ ;

$v_{_K} = \sqrt{ 2gh + v_h^2 } = \sqrt{ 2 * 9.8 [ {}_M/c^2 ] * 2.9 [ {}_M ] + 8^2 [ {}_{M^2} / {}_{c^2} ] } =$

$= \sqrt{ 121 [ {}_{M^2} / {}_{c^2} ] } = 11$ м/с ;

В вашем случае ответ получится числом, которое означает количнство дней в английском слове fortnight.

0,0(0 оценок)

Ответ:

coolmaVIP

18.01.2022 02:12

Под средней длиной свободного пробега понимают среднее расстояние, которое проходит молекула между двумя последовательными соударениями. за секунду молекула в среднем проходит расстояние, численно равное ее средней скорости . если за это же время она испытает в среднем столкновений с другими молекулами, то ее средняя длина свободного пробега , очевидно, будет равна (3.1.1) предположим, что все молекулы, кроме рассматриваемой, неподвижны. молекулы будем считать шарами с диаметром d. столкновения будут происходить всякий раз, когда центр неподвижной молекулы окажется на расстоянии меньшем или равном d от прямой, вдоль которой двигается центр рассматриваемой молекулы. при столкновениях молекула изменяет направление своего движения и затем движется прямолинейно до следующего столкновения. поэтому центр движущейся молекулы ввиду столкновений движется по ломаной линии (рис. 1). рис. 1 молекула столкнется со всеми неподвижными молекулами, центры которых находятся в пределах ломаного цилиндра диаметром 2d. за секунду молекула проходит путь, равный . поэтому число происходящих за это время столкновений равно числу молекул, центры которых внутрь ломаного цилиндра, имеющего суммарную длину и радиус d. его объем примем равным объему соответствующего спрямленного цилиндра, т. е. равным если в единице объема газа находится n молекул, то число столкновений рассматриваемой молекулы за одну секунду будет равно (3.1.2) в действительности движутся все молекулы. поэтому число столкновений за одну секунду будет несколько большим полученной величины, так как вследствие движения окружающих молекул рассматриваемая молекула испытала бы некоторое число соударений даже в том случае, если бы она сама оставалась неподвижной. предположение о неподвижности всех молекул, с которыми сталкивается рассматриваемая молекула, будет снято, если в формулу (3.1.2) вместо средней скорости представить среднюю скорость относительного движения рассматриваемой молекулы. в самом деле, если налетающая молекула движется со средней относительной скоростью , то молекула, с которой она сталкивается, оказывается покоящейся, что и предполагалось при получении формулы (3.1.2). поэтому формулу (3.1.2) следует написать в виде: (3.1.3) предположим, что скорости молекул до столкновения были и тогда из треугольника скоростей имеем (рис. 2) (3.1.4) так как углы и скорости и , с которыми сталкиваются молекулы, очевидно, являются независимыми случайными величинами, то среднее рис. 2 от произведения этих величин равно произведению их средних. поэтому (3.1.5) с учетом последнего равенства формулу (3.1.4) можно переписать в виде: (3.1.6) так как cредняя квадратичная скорость пропорциональна средней скорости, (3.1.7) т. е. .поэтому соотношение (3.1.6) можно представить так: (3.1.8) с учетом последнего выражения формула для средней длины свободного пробега приобретает вид: (3.1.9) для идеального газа . поэтому (3.1.10) отсюда видно, что при изотермическом расширении (сжатии) средняя длина свободного пробега растет (убывает).как было отмечено во введении, эффективный диаметр молекул убывает с ростом температуры. поэтому при заданной концентрации молекул средняя длина свободного пробега увеличивается с ростом температуры. вычисление средней длины свободного пробега для азота (d = 3•10-10 м), находящегося при нормальных условиях (р = 1,01•105 па, т = 273,15 к) дает: , а для числа столкновений за одну секунду: . таким образом, средняя длина свободного пробега молекул при нормальных условиях составляет доли микрон, а число столкновений – несколько миллиардов в секунду. поэтому процессы выравнивания температур (теплопроводность), скоростей движения слоев газа (вязкое трение) и концентраций (диффузия) являются достаточно медленными, что подтверждается опытом.

0,0(0 оценок)

Популярные вопросы: Физика