Что лучше инфинити надо или бейблэйд бёрст

для силовой характеристики магнитного поля используют  вектор индукции магнитного поля b. магнитное поле графически изображают при силовых линий (линии магнитной индукции). линии являются замкнутыми, не имеют ни начала, ни конца. место, из которого выходят магнитные линии - северный полюс (north), входят магнитные линии в южный полюс (south).

у магнита не плюс и минус, а юг и север.

запомнить так. магнитные линии (по соглашению) идут туда, куда показывает стрелка компаса. а стрелка показывает на север. 

значит, линии выходят веером из южного полюса и пучком входят в северный.

ответ:

150в

объяснение:

пусть v0v0 - начальная скорость электрона. его энергия w=mv202w=mv022, где mm - масса электрона. на электрон действует со стороны поля сила fk=|e|efk=|e|e, где ee - напряженность поля. в подобных действием сил тяжести на элементарные частицы можно пренебречь. разложим сложное движение электрона на два простых: вдоль оси x, параллельной пластинам, и вдоль оси y, перпендикулярной пластинам. начало системы координат о поместим в точке влета электрона в конденсатор. начальные координаты электрона x0=0,y0=0x0=0,y0=0; его начальные скорости v0x=v0cosα,v0y=v0sinαv0x=v0cos⁡α,v0y=v0sin⁡α. ускорение ax=0ax=0, следовательно, в направлении x движение является прямолинейным равномерным. ускорение ay=−fkm=−|e|em=constay=−fkm=−|e|em=const. следовательно, движение по оси y является равнопеременным.

законы движения по оси x: vx(t)=v0cosα,x(t)=x0+v0x(t)=v0cosαtvx(t)=v0cos⁡α,x(t)=x0+v0x(t)=v0cos⁡αt. законы движения по оси y: vy(t)=v0y+ayt=v0sinα−|e|emtvy(t)=v0y+ayt=v0sin⁡α−|e|emt, y(t)=y0+v0yt+ayt22=v0∈αt−|e|et22my(t)=y0+v0yt+ayt22=v0∈αt−|e|et22m. исключив из второго уравнения время t=xv0cosαt=xv0cos⁡α и подставив его в четвертое, получим y=v0sinαxv0cosα−|e|e2m⋅x2v20cos2α=xtgα−|e|e2mv20cos2αx2y=v0sin⁡αxv0cos⁡α−|e|e2m⋅x2v02cos2⁡α=xtgα−|e|e2mv02cos2⁡αx2. это уравнение параболы. мы доказали, что заряженная частица, влетевшая под углом к силовым линиям однородного поля, будет двигаться в этом поле по параболе. в точке вылета vy=0,x=lvy=0,x=l, поэтому {v0sinα−|e|emt=0,v0cosαt=l.{v0sin⁡α−|e|emt=0,v0cos⁡αt=l. выразим из последнего уравнения время пролета электрона через конденсатор: t=lv0cosαt=lv0cos⁡α. из первого уравнения найдем напряженность поля в конденсаторе: e=mv0sinα|e|t=mv0sinα|e|lv0cosα=mv202|e|l⋅2sinαcosα=mv202⋅1|e|lsin2α=w|e|lsin2αe=mv0sin⁡α|e|t=mv0sin⁡α|e|lv0cos⁡α=mv022|e|l⋅2sin⁡αcos⁡α=mv022⋅1|e|lsin⁡2α=w|e|lsin⁡2α. напряжение на пластинах u=edu=ed, т. е. u=dlw|e|sin2α=150в