Пробирки а и в плотно закупорили пробками, в которые вставлены стержни одинаковой массы: один-медный(с),другой латунный(р). с манометра (м) можно сравнить давление воздуха в пробирках .что произойдет, если концы стержней с и р поместить в пламя спиртовки.

Объяснение:

Уравнения по правилам Кирхгофа.

Обход контуров - по часовой стрелке:

по первому правилу

I1+I2+I3=0;

по второму правилу

I1*R1+I1*Rвн1-I2*Rвн-I2*R2=E1-E2;

I2*R2+I2*Rвн2-I3*R3-I3*Rвн3=E2-E3;

СистемаУравнений:

I1+I2+I3=0;

I1*(R1+Rвн1)-I2*(Rвн+R2)=E1-E2;

I2*(R2+Rвн2)-I3*(R3+Rвн3)=E2-E3;

I1       +I2        +I3        =0

I1(1+1)-I2(2+2) + I3*0    = 10-20

I1*0-   I2(2+2) -  I3(3+3)= 20-30

Решаем методом Гаусса:

         1  1  1                         0   1    1                            1   0   1

det= 2 -4 0 = 44;    det1= -10  -4  0 = -140   det2=   2 -10 0 = 40

        0 4 -6                       -10   4  -6                          0 -10 -6

           1      1        0

det3=   2     -4     -10 = 100

            0      4    -10

I1=det1/det; I1=-140/44= -3.2 A

I2=det2/det;  I2= 40/44= 0.9 A

I3=det4/det;  I3=100/44= 2.3 A

мощностей:

Pист=E1*I1+E2*I2+E3*I3; Pист=10*(-3.2)+20*0.9+30*2.3=55 Вт

Pпотр=I1^2(Rвн1+R1)+I2^2(Rвн2+R2)+I3^2(Rвн3+R3)

Pпотр=3.2^2*2+0.9^2*4+2,3^2*6=55,46 Вт

Объяснение:

Линейчатый спектр электромагнитного излучения в оптическом диапазоне представляет собой ряд параллельных цветных линий или полос.

СПЛОШНОЙ СПЕКТР (непрерывный спектр) - спектр эл--магн. излучения, распределение энергии в к-ром характеризуется непрерывной ф-цией частоты v излучения - i8063-9.jpg - или длины его волны  - функцией  (см. Спектры оптические ).Для С.   слабо изменяется в достаточно широком диапазоне v , в отличие от линейчатых и полосатых спектров, когда  имеет при дискретных значениях частоты v = vl, v2, v3, ..выраженные максимумы, очень узкие для спектральных линий и более широкие для спектральных полос. В оптич. области при разложении света спектральными приборами С. с. получается в виде непрерывной полосы (при визуальном наблюдении или фоторегистрации) или плавной кривой (при фотоэлектрич. регистрации) . С. с. наблюдаются как в испускании, так и в поглощении. Примером С. с. , охватывающего весь диапазон частот и характеризуемого спектральным распределением энергии, описываемым Планка законом излучения, служит спектр излучения абсолютно чёрного тела.

В нек-рых случаях возможны наложения линейчатого спектра на сплошной. Напр. , в спектрах Солнца и звёзд на С. с. испускания могут накладываться как дискретный спектр поглощения (фраунгоферовы линии ),так и дискретный спектр испускания (в частности, спектральные линии испускания атома Н) .

Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из к-рых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней. Примером может служить С. с. атома Н, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с разл. значениями гл. квантового числа п и непрерывной совокупностью уровней энергии, лежащих выше границ ионизации (свободно-связанные переходы) ; в поглощении С. с. соответствует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное) , в испускании - рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное) . При переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы) , также возникают С. с. , соответствующие тормозному излучению при испускании и обратному процессу при поглощении. Переходы же между разными парами дискретных уровней энергии создают линейчатый спектр (связанно-связанные переходы).