Тело в целом нейтрально, потому что ... всех отрицательных зарядов в теле ... по абсолютному значению … всех положительных зарядов.
2. Свободные электроны — это электроны, которые наиболее удалены от ядра и могут ... своё место и … … между атомами.
3. Проводники — вещества, в которых есть ... … .
4. Диэлектрики (изоляторы) — это вещества, в которых электроны …
5. Полупроводники — это вещества, у которых с … температуры проводимость возрастает.
6. С увеличение температуры проводимость металлов …
7. Фотопроводимость — это …... .
Задание 3.
1. Какой заряд имеет шарик электроскопа, к которому поднесли, не касаясь шарика, положительно заряженную палочку?
А. Положительный заряд.
Б. Отрицательный заряд.
В. Не имеет заряда.
2. Какой заряд имеет шарик электроскопа, к которому поднесли, не касаясь, отрицательно заряженную палочку?
А. Положительный заряд.
Б. Отрицательный заряд.
В. Не имеет заряда.
3. Будут ли электрические заряды взаимодействовать на Луне, где нет атмосферы?
А. Да, так как вокруг заряда всегда существует электрическое поле независимо от наличия атмосферы (среды).

Показать ответ

Ответ:

Kseniya105228

15.08.2021 10:51

Посчитаем поле бесконечной равномерно заряженной нити. Из аксиальной симметрии задачи следует, что и поле имеет аксиальную симметрию. Другими словами, оно является функцией только расстояния от нити до точки наблюдения: $\mathbf{E}=E(r)\cdot \mathbf{e_r}}$
Здесь $\mathbf{e_r}$ - единичный вектор вдоль перпендикуляра из точки наблюдения на нить, он "смотрит" прочь от последней, а

- расстояние от точки наблюдения до нити.
Для того, чтобы посчитать поле в явном виде, проще всего воспользоваться теоремой Гаусса.
Выберем такую поверхность: это цилиндр, ось которого совпадает с нитью, радиусом

и длиной образующей

.
Теорема Гаусса гласит, что поток поля через замкнутую поверхность с точностью до размерного множителя $\frac{1}{\varepsilon_0}$ равен заряду внутри нее:
$$\int\limits_{\partial V} \mathbf{E}\cdot \mathrm d\mathbf S=\frac{1}{\varepsilon_0}\int\limits_V \rho\ \mathrm d V$
Левая часть в нашем случае распадается на три слагаемых:
1) поток через боковую поверхность,
2) поток через верхнее дно,
3) поток через нижнее дно.
Очевидно, что два последних вклада не дадут, поскольку, как уже было сказано, поле имеет только радиальные компоненты, а значит, перпендикулярно плоскостям, в которых лежат основания цилиндра.
Первое слагаемое дает вклад $\Phi=E(r)\cdot 2\pi r\cdot l$
Правая часть теоремы Гаусса тоже очень легко считается.
$Q=\lambda l$
Итак,
$E(r)2\pi rl=\dfrac{1}{\varepsilon_0}\lambda l.$
Отсюда легко выразить явный вид поля:
$E(r)=\dfrac{\lambda}{2\pi \epsilon_0}\cdot \dfrac 1r$ .
Все, подставим числа, посчитаем.
$E(r)=\dfrac{k\lambda}{2r}=\dfrac{9\cdot 10^9\cdot 2\cdot 10^{-4}}{2\cdot 10\cdot 10^{-2}}=900\mathrm{\ \dfrac Vm}.$

0,0(0 оценок)

Ответ:

Нияз2014

28.03.2023 22:15

Объяснение:

Дано:

R1 = 600 км

R2 = 21600 км

R = 6400 км

v1/v2 - ?

Если оба спутника движутся по круговой орбите тогда их центростремительное ускорение должно равняться ускорению свободного падения на высоте h от поверхности Земли

( Следствие из 2 закона Ньютона докажите самостоятельно )

Тогда

g = aцс.

( GM )/( R + h )² = v²/( R + h )

Значит

v = √( ( GM )/( R + h ) )

Отсюда определим скорости v1 и v2

v1 = √( ( GM )/( R + R1 ) )

v2 = √( ( GM )/( R + R2 ) )

При GM = const

v1/v2 = √( ( 1/( R + R1 ) )/( 1/( R + R2 ) ) ) = √( ( R + R2 )/( R + R1 ) )

v1/v2 = √( ( 6400 + 21600 )/( 6400 + 600 ) ) = 2