Уциліндричній посудині під поршнем, площа якого становить 10 см2, міститься вода при температурі 20 градусів с, причому поршень дотикається до поверхні води. яка маса води випарується при переміщенні на 15 см?
Ну например: возьми линейку и выбери два любых числа , допустим это 3 см и 5 см, тогда ты должен посчитать сколько маленьких промежутков(миллиметров) между этими числами ,у меня получилось 20,тогда мы должны от 5 отнять 3 и разделить на 20 это все равно 0,1,у нас получилась цена деления погрешность находим так : мы должны найти L,мы делаем так цену деления(0,1) делим на 2 мы получаем 0,05 следующем мы находим Е(относительная погрешность),но для начала мы должны найти абсолютную погрешность 0,1-0,05<d<0,1+0,05= 0,05(начальная)<d<0,15(конечная) потом мы от 0,15 отнимаем 0,05 и это все делим на 0,05 мы получаем относительную погрешность-2
современную формулировку первого закона термодинамики: «количество теплоты, сообщаемое системе, расходуется на изменение внутренней энергии системы и на совершение системой работы против внешних сил. для элементарного количества теплоты δq, элементарной работы δа и бесконечно малого изменения du внутренней энергии первый закон термодинамики имеет вид:
δq = du + δа» [1]. (1)
внутренняя энергия идеального газа зависит только от его абсолютной температуры и пропорциональна массе газа. она зависит от теплового движения молекул [2].
современное понимание внутренней энергии и первого закона термодинамики соответствует принятой в науке кинетической гипотезе о природе теплоты и разработанной на ее основе молекулярно - кинетической теории (мкт). однако в [3] показана несостоятельность мкт и кинетической гипотезы. там же босновано, что
тепловая энергия q характеризуется массой m эфира и определяется соотношением:
q = mc2, (1)
где c — скорость света в эфирной среде околоземного вакуума.
отсюда следует, что увеличение внутренней энергии зависит не от теплового движения молекул, а от количества тепловой энергии полученной в виде массы эфира.
в [4, 5] рассмотрены изопроцессы в идеальном газе с позиции эфирной природы теплоты и получены следующие результаты: количество теплоты, сообщаемое системе, остается в системе в виде массы эфира, увеличивая массу системы на величину увеличения эфиросодержания системы; при этом часть теплоты идет на увеличение температуры, а другая часть — на совершение работы и эта часть может быть полученаиз системытолько при соответствующем количестве работы, произведенной над системой.
увеличение эфиросодержания системы на величину δмэ соответствует увеличению тепловой энергии системы на величину δq и из соотношения (1) определится:
δмэ = δq / c2 (2)
теперь можем сформулировать первый закон термодинамики:
«все количество теплоты, сообщаемое системе, идет на увеличение внутренней энергии u системы и массы системы на величину увеличения эфиросодержания системы δмэ; при этом часть теплоты идет на увеличение температуры, а другая часть — на совершение работы и эта часть может быть получена из системы только при соответствующем количестве работы, произведенной над системой. для элементарного количества теплоты δq, элементарной работы δа и бесконечно малого изменения duтэнергии, связанной с изменением температуры, первый закон термодинамики имеет вид:
∆q = ∆u = duт + ∆uа (∆a) = ∆мэ·c2 ». (3)
§2. второй закон термодинамики
второй закон термодинамики получен опытным путем и сформулирован следующим образом: «невозможен процесс, единственным результатом которого является передача энергии в форме теплоты от тела менее нагретого к телу более нагретому» [6]. но теория бесчастичного эфира позволяет дать теоретическое доказательство зтого закона следующим образом. при рассмотрении идеальных газов в [4] показано, что температура газа определяется количеством тепловой энергии (исоответствующим ей количеством массы эфира), приходящейся на межмолекулярную область одной молекулы. следовательно, более нагретое тело (имеющее большую
температуру) в межмолекулярной области имеет больше массы эфира, что приводит к большей плотности этого эфира, что соответствует большему давлению, создаваемому этим эфиром [7]. поэтому газообразный эфир (подобно газу) из области большего давления идет в область меньшего давления, т.е. в область меньшего значения температуры. газообразный эфир (подобно газу) не может из области меньшего давления идти в область большего давления. поэтому тепловая энергия (эфир) не может передаваться от менее нагретого тела к более нагретому. второй закон термодинамики доказан.
§3. третий закон термодинамики
экспериментальное изучение свойств веществ при сверхнизких температурах к установлению третьего закона термодинамики, из которого «следует, что невозможен такой процесс, в результате которого тело могло бы быть охлаждено до температуры абсолютного нуля (принцип недостижимости абсолютного нуля температуры)» [8]. теория бесчастичного эфира позволяет дать теоретическое доказательство зтого закона следующим образом. как отмечалось в §2 температура газа определяется количеством тепловой энергии (исоответствующим ей количеством массы эфира), приходящейся на межмолекулярную область одной молекулы. отсюдаследует, что при абсолютном нуле температуры в межмолекулярной области молекул не должно быть эфира. однако из гравитационного взаимодействие молекулы с эфиром следует обязательное наличие эфира вокруг молекулы
возьми линейку и выбери два любых числа , допустим это 3 см и 5 см, тогда ты должен посчитать сколько маленьких промежутков(миллиметров) между этими числами ,у меня получилось 20,тогда мы должны от 5 отнять 3 и разделить на 20 это все равно 0,1,у нас получилась цена деления
погрешность находим так :
мы должны найти L,мы делаем так цену деления(0,1) делим на 2 мы получаем 0,05
следующем мы находим Е(относительная погрешность),но для начала мы должны найти абсолютную погрешность 0,1-0,05<d<0,1+0,05= 0,05(начальная)<d<0,15(конечная)
потом мы от 0,15 отнимаем 0,05 и это все делим на 0,05 мы получаем относительную погрешность-2
ответ:
§1. первый закон термодинамики
современную формулировку первого закона термодинамики: «количество теплоты, сообщаемое системе, расходуется на изменение внутренней энергии системы и на совершение системой работы против внешних сил. для элементарного количества теплоты δq, элементарной работы δа и бесконечно малого изменения du внутренней энергии первый закон термодинамики имеет вид:
δq = du + δа» [1]. (1)
внутренняя энергия идеального газа зависит только от его абсолютной температуры и пропорциональна массе газа. она зависит от теплового движения молекул [2].
современное понимание внутренней энергии и первого закона термодинамики соответствует принятой в науке кинетической гипотезе о природе теплоты и разработанной на ее основе молекулярно - кинетической теории (мкт). однако в [3] показана несостоятельность мкт и кинетической гипотезы. там же босновано, что
тепловая энергия q характеризуется массой m эфира и определяется соотношением:
q = mc2, (1)
где c — скорость света в эфирной среде околоземного вакуума.
отсюда следует, что увеличение внутренней энергии зависит не от теплового движения молекул, а от количества тепловой энергии полученной в виде массы эфира.
в [4, 5] рассмотрены изопроцессы в идеальном газе с позиции эфирной природы теплоты и получены следующие результаты: количество теплоты, сообщаемое системе, остается в системе в виде массы эфира, увеличивая массу системы на величину увеличения эфиросодержания системы; при этом часть теплоты идет на увеличение температуры, а другая часть — на совершение работы и эта часть может быть полученаиз системытолько при соответствующем количестве работы, произведенной над системой.
увеличение эфиросодержания системы на величину δмэ соответствует увеличению тепловой энергии системы на величину δq и из соотношения (1) определится:
δмэ = δq / c2 (2)
теперь можем сформулировать первый закон термодинамики:
«все количество теплоты, сообщаемое системе, идет на увеличение внутренней энергии u системы и массы системы на величину увеличения эфиросодержания системы δмэ; при этом часть теплоты идет на увеличение температуры, а другая часть — на совершение работы и эта часть может быть получена из системы только при соответствующем количестве работы, произведенной над системой. для элементарного количества теплоты δq, элементарной работы δа и бесконечно малого изменения duтэнергии, связанной с изменением температуры, первый закон термодинамики имеет вид:
∆q = ∆u = duт + ∆uа (∆a) = ∆мэ·c2 ». (3)
§2. второй закон термодинамики
второй закон термодинамики получен опытным путем и сформулирован следующим образом: «невозможен процесс, единственным результатом которого является передача энергии в форме теплоты от тела менее нагретого к телу более нагретому» [6]. но теория бесчастичного эфира позволяет дать теоретическое доказательство зтого закона следующим образом. при рассмотрении идеальных газов в [4] показано, что температура газа определяется количеством тепловой энергии (исоответствующим ей количеством массы эфира), приходящейся на межмолекулярную область одной молекулы. следовательно, более нагретое тело (имеющее большую
температуру) в межмолекулярной области имеет больше массы эфира, что приводит к большей плотности этого эфира, что соответствует большему давлению, создаваемому этим эфиром [7]. поэтому газообразный эфир (подобно газу) из области большего давления идет в область меньшего давления, т.е. в область меньшего значения температуры. газообразный эфир (подобно газу) не может из области меньшего давления идти в область большего давления. поэтому тепловая энергия (эфир) не может передаваться от менее нагретого тела к более нагретому. второй закон термодинамики доказан.
§3. третий закон термодинамики
экспериментальное изучение свойств веществ при сверхнизких температурах к установлению третьего закона термодинамики, из которого «следует, что невозможен такой процесс, в результате которого тело могло бы быть охлаждено до температуры абсолютного нуля (принцип недостижимости абсолютного нуля температуры)» [8]. теория бесчастичного эфира позволяет дать теоретическое доказательство зтого закона следующим образом. как отмечалось в §2 температура газа определяется количеством тепловой энергии (исоответствующим ей количеством массы эфира), приходящейся на межмолекулярную область одной молекулы. отсюдаследует, что при абсолютном нуле температуры в межмолекулярной области молекул не должно быть эфира. однако из гравитационного взаимодействие молекулы с эфиром следует обязательное наличие эфира вокруг молекулы