В момент начала наблюдения расстояние междУ двумя мотоциклистами было равно 15м. Первый мотоциклист движется из состояния покоя с ускорением 2 м/с², а второй движется вслед за ним с постоянной скоростью 8 м/с. : 1.1. Определите путь, пройденный каждым мотоциклистом за 1 мин. движения.
1.2. Напишите уравнение зависимости координаты от времени х= x(t) для каждого мотоциклиста, связав систему отсчёта с вторым мотоциклистом.
1.3. Определите в какой момент времени второй мотоциклист догонит первый?
1.4. Напишите уравнение зависимости скорости от времени V =V(t) для каждого мотоциклиста и постройте графики скорости в одной системе координат.
1.5. Определите расстояние между мотоциклистами в момент времени, когда их скорости будут равны.
ПРОЕКЦИЯ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ, ДЕЙСТВУЮЩЕЙ НА ДОСКУ ВДОЛЬ НАКЛОННОЙ ПЛОСКОСТИ, РАВНА М G SIN А. СЛЕДОВАТЕЛЬНО, ПРИ РАВНОВЕСИИ ДОСКИ ТАКАЯ ЖЕ СИЛА ДОЛЖНА ДЕЙСТВОВАТЬ НА ДОСКУ В ПРОТИВОПОЛОЖНОМ НАПРАВЛЕНИИ СО СТОРОНЫ ЧЕЛОВЕКА. ПО ТРЕТЬЕМУ ЗАКОНУ НЬЮТОНА НА ЧЕЛОВЕКА СО СТОРОНЫ ДОСКИ ТАКЖЕ БУДЕТ ДЕЙСТВОВАТЬ СИЛА РЕАКЦИИ, РАВНАЯ М G SIN А И НАПРАВЛЕННАЯ ПАРАЛЛЕЛЬНО ПЛОСКОСТИ ВНИЗ (РИС. 234; ИЗОБРАЖЕНЫ ЛИШЬ ТЕ СОСТАВЛЯЮЩИЕ СИЛ, ДЕЙСТВУЮЩИХ НА ДОСКУ И ЧЕЛОВЕКА, КОТОРЫЕ НАПРАВЛЕНЫ ВДОЛЬ НАКЛОННОЙ ПЛОСКОСТИ). ПО ВТОРОМ ЗАКОНУ НЬЮТОНА УСКОРЕНИЕ ЧЕЛОВЕКА ВДОЛЬ НАКЛОННОЙ ПЛОСКОСТИ ОПРЕДЕЛЯЕТСЯ СУММОЙ ПРОЕКЦИЙ СИЛ ПО ЭТОМУ НАПРАВЛЕНИЮ: MА = = MG SIN А + М G SIN А. ИЗ ЭТОГО УРАВНЕНИЯ НАЙДЕМ, ЧТО ЧЕЛОВЕК ДОЛЖЕН БЕЖАТЬ С УСКОРЕНИЕМ А= GSIN A(1 + М/Т), НАПРАВЛЕННЫМ ВНИЗ. НАПРАВЛЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ САМОГО ЧЕЛОВЕКА ПРИ ЭТОМ БЕЗРАЗЛИЧНО.
Объяснение:
вроде правильно или нет
Термодинамическая энтропия {\displaystyle S}, часто именуемая энтропией, — физическая величина, используемая для описания термодинамической системы, одна из основных термодинамических величин. Энтропия является функцией состояния и широко используется в термодинамике, в том числе технической (анализ работы тепловых машин и холодильных установок) и химической (расчёт равновесий химических реакций.
Если в некоторый момент времени энтропия замкнутой системы отлична от максимальной, то в последующие моменты энтропия не убывает — увеличивается или в предельном случае остается постоянной.
Закон не имеет физической подоплёки, а исключительно математическую, то есть теоретически он может быть нарушен, но вероятность этого события настолько мала, что ей можно пренебречь.
Так как во всех осуществляющихся в природе замкнутых системах энтропия никогда не убывает — она увеличивается или, в предельном случае, остается постоянной — все процессы, происходящие с макроскопическими телами, можно разделить на необратимые и обратимые.
Под необратимыми подразумеваются процессы, сопровождающиеся возрастанием энтропии всей замкнутой системы. Процессы, которые были бы их повторениями в обратном порядке — не могут происходить, так как при этом энтропия должна была бы уменьшиться.
Обратимыми же называют процессы, при которых термодинамическая энтропия замкнутой системы остается постоянной. (Энтропия отдельных частей системы при этом не обязательно будет постоянной.)