В
Все
М
Математика
А
Английский язык
Х
Химия
Э
Экономика
П
Право
И
Информатика
У
Українська мова
Қ
Қазақ тiлi
О
ОБЖ
Н
Немецкий язык
Б
Беларуская мова
У
Українська література
М
Музыка
П
Психология
А
Алгебра
Л
Литература
Б
Биология
М
МХК
О
Окружающий мир
О
Обществознание
И
История
Г
Геометрия
Ф
Французский язык
Ф
Физика
Д
Другие предметы
Р
Русский язык
Г
География
тимур615
тимур615
19.11.2020 18:21 •  Физика

Як зміниться атмосферний
Тиск з підйомом на 22м? *
збільшиться на 266,7Па (2 мм. рт. ст.)
ООО
Озбільшиться на 133,3Па (1 мм. рт. ст.)
Озменшиться на 266,7Па (2 мм. рт. ст.)
зменшиться на 133,3Па (1 мм. рт. ст.)​

Показать ответ
Ответ:
Нютикккк
Нютикккк
02.09.2022 10:07

1. Тело свободно падает с высоты 39,2 м. За какое время тело пройдет: а) первый метр своего пути; б) последний метр своего пути? Чему равна средняя скорость на второй половине пути?

Дано:

h = 39{,}2 м

v_{0}=0

g = 10 м/с²

Найти: а) t_{1}-? б) t_{2}-?v_{\text{cp}}-?

Решение. а) Следует определить время t_{1}, за которое тело пройдет расстояние, равное h_{1} = 1 м.

Направим ось Oy в сторону падения тела. Воспользуемся формулой:

h_{y} = v_{0y}t + \dfrac{g_{y}t^{2}}{2}

Перейдем от проекций к модулям:

h_{1y}=h_{1}

v_{0y}=v_{0}=0

g_{y} = g

Тогда h_{1} = \dfrac{gt^{2}_{1}}{2} \Rightarrow t_{1} = \sqrt{\dfrac{2h_{1}}{g} }

б) Время t^{*}, за которое тело пройдет расстояние, равное h_{2} = h-1 \colon

t^{*} = \sqrt{\dfrac{2h_{2}}{g} } = \sqrt{\dfrac{2(h-1)}{g} }

Полное время: t = \sqrt{\dfrac{2h}{g} }

Тогда последний метр своего пути тело пройдет за: t_{2} = t - t^{*} =\sqrt{\dfrac{2h}{g} } - \sqrt{\dfrac{2(h-1)}{g} }

Следует определить среднюю скорость v_{\text{cp}} на второй половине пути.

Длина первой половины пути – h'= h'' = \dfrac{h}{2}

Тогда можно записать, что h' = \dfrac{gt'^{2}}{2}, где t' – время прохождения телом первой половины пути, его можно найти: t' = \sqrt{\dfrac{2h'}{g} } = \sqrt{\dfrac{h}{g} }

Тогда время на второй половине пути: t'' = t - t' = \sqrt{\dfrac{2h}{g} } - \sqrt{\dfrac{h}{g} }

Чтобы определить среднюю путевую скорость, нужно разделить весь путь на все время:

v_{\text{cp}} = \dfrac{h''}{t''} = \dfrac{\dfrac{h}{2} }{\sqrt{\dfrac{2h}{g} } - \sqrt{\dfrac{h}{g} }}

Определим значение искомых величин:

а) t_{1} = \sqrt{\dfrac{2 \cdot 1}{10} } \approx 0,45 \ \text{c}

б) t_{2} = \sqrt{\dfrac{2 \cdot 39,2}{10} } - \sqrt{\dfrac{2 (39,2 - 1)}{10} } \approx 0,04 \ \text{c}

v_{\text{cp}} = \dfrac{\dfrac{39{,}2}{2} }{\sqrt{\dfrac{2 \cdot 39{,}2}{10} } - \sqrt{\dfrac{39{,}2}{10} }} \approx 24 м/с

ответ: а) 0,45 с; б) 0,04 с; 24 м/с.

2. Тело, которое свободно падает без начальной скорости, за последнюю секунду движения проходит \dfrac{2}{3} всего пути. Определите путь, пройденный телом за время падения.

Дано:

v_{0} = 0

h' = \dfrac{2}{3} h

g = 10 м/с²

Найти: h-?

Решение. Высота падения тела: h = \dfrac{gt^{2}}{2}

Тогда путь h' = h - h^{*}, где h^{*} – путь, пройденный за время (t - 1), то есть h^{*} = \dfrac{g(t-1)^{2}}{2}

Тогда \dfrac{2}{3} h = h - h^{*}

Имеем: \dfrac{2}{3} \cdot \dfrac{gt^{2}}{2} = \dfrac{gt^{2}}{2} -\dfrac{g(t-1)^{2}}{2}

Сократим обе части уравнения на g \colon

\dfrac{t^{2}}{3} = \dfrac{t^{2} - (t-1)^{2}}{2}

\dfrac{t^{3}}{3} = \dfrac{2t - 1}{2}

2t^{2} = 3(2t -1)

2t^{2} - 6t + 3 = 0

D = (-6)^{2} - 4 \cdot 2 \cdot 3 = 12

t_{1} = \dfrac{6 + 2\sqrt{3}}{4} \approx 2,37 \ \text{c}

t_{2} = \dfrac{6 - 2\sqrt{3}}{4} \approx 0,63 < 1

Таким образом, тело весь путь за 2,37 с. Тогда

h = \dfrac{10\cdot (2,37)^{2}}{2} \approx 28 м

ответ: 28 м.

3. Тело свободно падает с высоты 60 м. Определите его перемещение за последнюю секунду падения.

Дано:

h = 60 м

g = 10 м/с²

Найти: h'-?

Решение. Полное время: t = \sqrt{\dfrac{2h}{g} }

Пройденный путь тела за (t - 1) секунд:

h^{*} = \dfrac{g(t-1)^{2}}{2} = \dfrac{g\left(\sqrt{\dfrac{2h}{g} }-1\right)^{2}}{2}

Имеем:

h' = h - h^{*} = h - \dfrac{g\left(\sqrt{\dfrac{2h}{g} }-1\right)^{2}}{2}

Определим значение искомой величины:

h' = 60 - \dfrac{10 \cdot \left(\sqrt{\dfrac{2\cdot 60}{10} }-1\right)^{2}}{2} \approx 30 м

ответ: 30 м.

0,0(0 оценок)
Ответ:
АннаФайна
АннаФайна
28.10.2022 15:00

Объяснение:

Теория распространения упругих (сейсмических) волн базируется на теории упругости, так как геологические среды в первом приближении можно считать упругими. Поэтому напомним основные определения и законы теории упругости применительно к однородным изотропным средам.

Установлено, что под действием внешних нагрузок жидкие и газообразные тела изменяют свои объем и форму, деформируются. При деформации частицы тела смещаются относительно друг друга и исходного положения. Величина и направление перемещений определяются величиной и характером внешних сил и свойствами тела. Положение частиц тела после деформации можно найти, если известен вектор перемещений U(х, у, z), ..При этом изменится длина его ребер, а прежде прямые углы между соответствующими ребрами станут тупыми или острыми. Количественной мерой деформации являются относительные удлинения ребер малого параллелепипеда и абсолютное изменение углов относительно 90°. Таким образом, деформация полностью описывается шестью компонентами. Три первые компоненты называются продольными (нормальными) деформациями, три последние — сдвиговыми.

При снятии нагрузки частицы тела могут вернуться или не вернуться в исходное положение. В первом случае говорят об обратимых, а во втором о необратимых деформациях. Тела, в которых развиваются только обратимые деформации, называют упругими. Тела, в которых развиваются только необратимые деформации.

При деформации в упругом теле возникают внутренние напряжения, обусловленные упругим взаимодействием между частицами тела. На каждую площадку малого размера, мысленно выделяемую в теле, действуют напряжения, имеющие в общем случае одну составляющую, перпендикулярную к площадке, — нормальное напряжение, и две, направленные вдоль площадки, называемые сдвиговыми напряжениями. Три компоненты напряжения задаются с шести компонент тензора напряжения. Эти шесть компонент связаны с шестью компонентами малых деформаций законом Гука.

При одноосном сжатии (растяжении) призмы из твердого тела относительное изменение ее длины вдоль направления действующего напряжения выражается соотношением

где Ω — величина внешней нагрузки; Е — модуль Юнга; Л — длина призмы; ΔЛ — изменение длины.

Опыт показывает, что удлинение призмы всегда сопровождается сокращением ее поперечных размеров a и b на Δa и Δb. Для изотропных тел ΔЛ/Л, Δa/a, Δb/b и (Δa/a)/(Δb/b) = Δ остаются неизменными, независимо от того, каким образом была ориентирована призма в породе, где Δ — коэффициент Пуассона.

Модуль Юнга (E) и коэффициент Пуассона (Δ) полностью определяют упругие свойства таких тел. Для анизотропных сред при неизменной осевой нагрузке относительные удлинения ребер призмы будут зависеть от того, как была ориентирована ось призмы в породе, иными словами, упругие свойства зависят от направления внешних нагрузок. Изотропные тела можно также описать с упругих констант Ламэ — модуля сжатия (λ) и модуля сдвига (µ). Эти модули однозначно связаны с модулем Юнга (Е) и коэффициентом Пуассона (Δ):

При всестороннем сжатии упругих тел, например, путем повышения давления жидкости, в которой расположен образец, объем тел уменьшается. Относительное изменение объема (ΔV/V) при этом линейно связано с давлением:

Коэффициент (kc) называют модулем всестороннего сжатия. Для изотропных тел связь между kc, λ и μ имеет вид

В жидкостях и газах μ = 0 и kc = λ.

Если упругие свойства тел не изменяются при переходе от точки к точке тела, то такие тела называют однородными. В противном случае тело называют неоднородным. В неоднородных изотропных телах λ, μ и kc — функции координат.

При деформации упругого тела под действием внешней нагрузки размеры тела изменяются, например, стержень сжимается. Если при снятии внешней нагрузки вся потенциальная энергия переходит в кинетическую, то тело называют идеально-упругим. Если же часть энергии уходит на необратимые процессы, например, превращается в тепло, то тело называют вязко-упругим, неидеально-упругим.

тел деформироваться является причиной того, что напряжение от зоны действия внешней нагрузки распространяется на все области тела с конечной скоростью, определяемой упругими модулями и плотностью. Распространяющееся в упругом теле напряжение порождает деформации — перемещения частиц тела, которые можно измерить. Наблюдения за перемещением частиц тела позволяют экспериментально измерять скорости распространения упругих волн и выявлять различия в физических свойствах горных пород или их состоянии.

4.2.2. УПРУГИЕ ВОЛНЫ В БЕЗГРАНИЧНЫ

0,0(0 оценок)
Популярные вопросы: Физика
Полный доступ
Позволит учиться лучше и быстрее. Неограниченный доступ к базе и ответам от экспертов и ai-bota Оформи подписку
logo
Начни делиться знаниями
Вход Регистрация
Что ты хочешь узнать?
Спроси ai-бота