З вежі висотою 25 метрів горизонтально було кинуто камінь зі швидкістю 15 метрів за сикунду знайти імпульс каменя через сикунду після початку руху маса каменя 0.2 кг опором повітря знехтувати ТЬ БУДЬ ЛАСКА
Поскольку идеальные процессы могут осуществляться лишь с бесконечно малой скоростью, мощность тепловой машины в цикле Карно равна нулю. Мощность реальных тепловых машин не может быть равна нулю, поэтому реальные процессы могут приближаться к идеальному процессу Карно только с большей или меньшей степенью точности.
Коэффициент полезного действия (КПД) любой тепловой машины не может превосходить КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно с теми же самыми температурами нагревателя и холодильника[6]. По этой причине, позволяя оценить верхний предел КПД тепловой машины, цикл Карно важен для теории тепловых машин. В то же время КПД цикла Карно настолько чувствителен к отклонениям от идеальности (потерям на трение), что данный цикл никогда не применяли в реальных тепловых машинах[K 1][8].
а) Графики 1, 2, 4, 5 - равноускоренное движение (потому что скорость изменяется с течением времени). Из них у 1 вектор ускорения направлен против вектора скорости (тело замедляется - равнозамедленное движение), у остальных вектор ускорения совпадает с вектором скорости. У графика 3 скорость не меняется, значит ускорение отсутствует - движение равномерное
Поскольку идеальные процессы могут осуществляться лишь с бесконечно малой скоростью, мощность тепловой машины в цикле Карно равна нулю. Мощность реальных тепловых машин не может быть равна нулю, поэтому реальные процессы могут приближаться к идеальному процессу Карно только с большей или меньшей степенью точности.
Коэффициент полезного действия (КПД) любой тепловой машины не может превосходить КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно с теми же самыми температурами нагревателя и холодильника[6]. По этой причине, позволяя оценить верхний предел КПД тепловой машины, цикл Карно важен для теории тепловых машин. В то же время КПД цикла Карно настолько чувствителен к отклонениям от идеальности (потерям на трение), что данный цикл никогда не применяли в реальных тепловых машинах[K 1][8].
а) Графики 1, 2, 4, 5 - равноускоренное движение (потому что скорость изменяется с течением времени). Из них у 1 вектор ускорения направлен против вектора скорости (тело замедляется - равнозамедленное движение), у остальных вектор ускорения совпадает с вектором скорости. У графика 3 скорость не меняется, значит ускорение отсутствует - движение равномерное
б) Ускорение a = (v-v0)/ t.
v01 = 60 м/с (начальная), v1 = 20 м/с (конечная). a1 = (20-60)/2 = -20 м/с^2
Аналогично:
а2= (8-0)/2 = 4 м/с^2 (8 конечная на глаз)
а3 = (40-40)/2 = 0 м/с^2
а4 = (25 - 0)/2 = 12,5 м/с^2
а5 = (56-40)/2 = 8 м/с^2
в) Путь s = v0t + at^2/2.
v01 = 60 м/с, а1 = -20 м/с. s1 = 60×2 - 20×4/2 = 80 м
Аналогично:
s2 = 0×2 + 4×4/2 = 8 м
s3 = 40×2 + 0×4/2 = 80 м
s4 = 0×2 + 12,5×4/2 = 25 м
s5 = 40×2 + 8×4/2 = 96 м
г) Думаю, в точках пересечения графиков зависимости скорости от времени просто равны их мгновенные скорости, те скорости в данный момент времени