1. парниковый эффект. какое воздействие оказывает парниковый эффект на человека? воздействие на природу парникового эффекта. 2. озоновые дыры. воздействие на человека и меры .
Парнико́вый эффе́кт — повышение температуры нижних слоёв атмосферы планеты по сравнению с эффективной температурой, то есть температурой теплового излучения планеты, наблюдаемого из космоса.
У этого термина существуют и другие значения, см. Парниковый эффект (значения).
Прозрачность атмосферы Земли в видимом и инфракрасном диапазонах (поглощение и рассеивание): 1. Интенсивность солнечного излучения (слева) и инфракрасного излучения поверхности Земли (справа) — даны спектральные интенсивности без учёта и с учётом поглощения 2. Суммарное поглощение и рассеивание в атмосфере в зависимости от длины волны 3. Спектры поглощения различных парниковых газов и рэлеевское рассеяние. История исследований Идея о механизме парникового эффекта была впервые изложена в 1827 году Жозефом Фурье в статье «Записка о температурах земного шара и других планет», в которой он рассматривал различные механизмы формирования климата Земли, при этом он рассматривал как факторы, влияющие на общий тепловой баланс Земли (нагрев солнечным излучением, охлаждение за счёт лучеиспускания, внутреннее тепло Земли), так и факторы, влияющие на теплоперенос и температуры климатических поясов (теплопроводность, атмосферная и океаническая циркуляция).
При рассмотрении влияния атмосферы на радиационный баланс Фурье проанализировал опыт Ф. де Соссюра с зачернённым изнутри сосудом, накрытым стеклом. Де Соссюр измерял разность температур внутри и снаружи такого сосуда, выставленного на прямой солнечный свет. Фурье объяснил повышение температуры внутри такого «мини-парника» по сравнению с внешней температурой действием двух факторов: блокированием конвективного теплопереноса (стекло предотвращает отток нагретого воздуха изнутри и приток прохладного снаружи) и различной прозрачностью стекла в видимом и инфракрасном диапазоне.
Именно последний фактор и получил в позднейшей литературе название парникового эффекта — поглощая видимый свет, поверхность нагревается и испускает тепловые (инфракрасные) лучи; поскольку стекло прозрачно для видимого света и почти непрозрачно для теплового излучения, то накопление тепла ведёт к такому росту температуры, при котором количество проходящих через стекло тепловых лучей достаточно для установления теплового равновесия.
Фурье постулировал, что оптические свойства атмосферы Земли аналогичны оптическим свойствам стекла, то есть её прозрачность в инфракрасном диапазоне ниже, чем прозрачность в диапазоне оптическом, однако количественные данные по поглощению атмосферы в инфракрасном диапазоне долгое время являлись предметом дискуссий.
В 1896 году Сванте Аррениус, шведский физико-химик, для количественного определения поглощении атмосферой Земли теплового излучения проанализировал данные Сэмюэла Лэнгли о болометрической светимости Луны в инфракрасном диапазоне. Аррениус сравнил данные, полученные Лэнгли при разных высотах Луны над горизонтом (то есть при различных величинах пути излучения Луны через атмосферу), с расчетным спектром её теплового излучения и рассчитал как коэффициенты поглощения инфракрасного излучения водяным паром и углекислым газом в атмосфере, так и изменения температуры Земли при вариациях концентрации углекислого газа. Аррениус также выдвинул гипотезу, что снижение концентрации в атмосфере углекислого газа может являться одной из причин возникновения ледниковых периодов.
Количественное определение парникового эффекта Суммарная энергия солнечного излучения, поглощаемого в единицу времени планетой радиусом R {\displaystyle R} и сферическим альбедо A {\displaystyle A} равна:
E = π R 2 E 0 r 2 ( 1 − A ) {\displaystyle E=\pi R^{2}{E_{0} \over r^{2}}(1-A)} , где E 0 {\displaystyle E_{0}} — солнечная постоянная, и r {\displaystyle r} — расстояние до Солнца.
В соответствии с законом Стефана — Больцмана равновесное тепловое излучение L {\displaystyle L} планеты с радиусом R {\displaystyle R} , то есть площадью излучающей поверхности 4 π R 2 {\displaystyle 4\pi R^{2}} :
L = 4 π R 2 σ T ¯ E 4 {\displaystyle L=4\pi R^{2}\sigma {\bar {T}}_{E}^{4}} , где T ¯ E {\displaystyle {\bar {T}}_{E}} — эффективная температура планеты.
Количественно величина парникового эффекта Δ T ¯ {\displaystyle \Delta {\bar {T}}} определяется как разница между средней приповерхностной температурой атмосферы планеты T ¯ S {\displaystyle {\bar {T}}_{S}} и её эффективной температурой T ¯ E {\displaystyle {\bar {T}}_{E}} . Парниковый эффект существенен для планет с плотными атмосферами, содержащими газы, поглощающие излучение в инфракрасной области спектра, и пропорционален плотности атмосферы. Следствием парникового эффекта является также сглаживание температурных контрастов как между полярными и экваториальными зонами пл
У этого термина существуют и другие значения, см. Парниковый эффект (значения).
Прозрачность атмосферы Земли в видимом и инфракрасном диапазонах (поглощение и рассеивание):
1. Интенсивность солнечного излучения (слева) и инфракрасного излучения поверхности Земли (справа) — даны спектральные интенсивности без учёта и с учётом поглощения
2. Суммарное поглощение и рассеивание в атмосфере в зависимости от длины волны
3. Спектры поглощения различных парниковых газов и рэлеевское рассеяние.
История исследований
Идея о механизме парникового эффекта была впервые изложена в 1827 году Жозефом Фурье в статье «Записка о температурах земного шара и других планет», в которой он рассматривал различные механизмы формирования климата Земли, при этом он рассматривал как факторы, влияющие на общий тепловой баланс Земли (нагрев солнечным излучением, охлаждение за счёт лучеиспускания, внутреннее тепло Земли), так и факторы, влияющие на теплоперенос и температуры климатических поясов (теплопроводность, атмосферная и океаническая циркуляция).
При рассмотрении влияния атмосферы на радиационный баланс Фурье проанализировал опыт Ф. де Соссюра с зачернённым изнутри сосудом, накрытым стеклом. Де Соссюр измерял разность температур внутри и снаружи такого сосуда, выставленного на прямой солнечный свет. Фурье объяснил повышение температуры внутри такого «мини-парника» по сравнению с внешней температурой действием двух факторов: блокированием конвективного теплопереноса (стекло предотвращает отток нагретого воздуха изнутри и приток прохладного снаружи) и различной прозрачностью стекла в видимом и инфракрасном диапазоне.
Именно последний фактор и получил в позднейшей литературе название парникового эффекта — поглощая видимый свет, поверхность нагревается и испускает тепловые (инфракрасные) лучи; поскольку стекло прозрачно для видимого света и почти непрозрачно для теплового излучения, то накопление тепла ведёт к такому росту температуры, при котором количество проходящих через стекло тепловых лучей достаточно для установления теплового равновесия.
Фурье постулировал, что оптические свойства атмосферы Земли аналогичны оптическим свойствам стекла, то есть её прозрачность в инфракрасном диапазоне ниже, чем прозрачность в диапазоне оптическом, однако количественные данные по поглощению атмосферы в инфракрасном диапазоне долгое время являлись предметом дискуссий.
В 1896 году Сванте Аррениус, шведский физико-химик, для количественного определения поглощении атмосферой Земли теплового излучения проанализировал данные Сэмюэла Лэнгли о болометрической светимости Луны в инфракрасном диапазоне. Аррениус сравнил данные, полученные Лэнгли при разных высотах Луны над горизонтом (то есть при различных величинах пути излучения Луны через атмосферу), с расчетным спектром её теплового излучения и рассчитал как коэффициенты поглощения инфракрасного излучения водяным паром и углекислым газом в атмосфере, так и изменения температуры Земли при вариациях концентрации углекислого газа. Аррениус также выдвинул гипотезу, что снижение концентрации в атмосфере углекислого газа может являться одной из причин возникновения ледниковых периодов.
Количественное определение парникового эффекта
Суммарная энергия солнечного излучения, поглощаемого в единицу времени планетой радиусом R {\displaystyle R} и сферическим альбедо A {\displaystyle A} равна:
E = π R 2 E 0 r 2 ( 1 − A ) {\displaystyle E=\pi R^{2}{E_{0} \over r^{2}}(1-A)} ,
где E 0 {\displaystyle E_{0}} — солнечная постоянная, и r {\displaystyle r} — расстояние до Солнца.
В соответствии с законом Стефана — Больцмана равновесное тепловое излучение L {\displaystyle L} планеты с радиусом R {\displaystyle R} , то есть площадью излучающей поверхности 4 π R 2 {\displaystyle 4\pi R^{2}} :
L = 4 π R 2 σ T ¯ E 4 {\displaystyle L=4\pi R^{2}\sigma {\bar {T}}_{E}^{4}} ,
где T ¯ E {\displaystyle {\bar {T}}_{E}} — эффективная температура планеты.
Количественно величина парникового эффекта Δ T ¯ {\displaystyle \Delta {\bar {T}}} определяется как разница между средней приповерхностной температурой атмосферы планеты T ¯ S {\displaystyle {\bar {T}}_{S}} и её эффективной температурой T ¯ E {\displaystyle {\bar {T}}_{E}} . Парниковый эффект существенен для планет с плотными атмосферами, содержащими газы, поглощающие излучение в инфракрасной области спектра, и пропорционален плотности атмосферы. Следствием парникового эффекта является также сглаживание температурных контрастов как между полярными и экваториальными зонами пл