Не, тут одной формулой не обойтись. Поскольку едс и вн сопротивления батарей РАЗНЫЕ, придётся применить законы Кирхгофа и учесть, что батарея с эдс 12 В разряжается через батарею с эдс 6 В (с последовательно включенными внутренними эквивалентными сопротвлениями) и через сопротивление нагрузки 20 Ом. Обозначим: i3 - ток через нагрузку в 20 Ом i2 - ток батареи e2 = 6 В и вн. сопротивлением 1,5 Ом i1 - ток батареи e 1 = 12 В и вн. сопротивлением 1 Ом U - напряжение на зажимах соединённых параллельно батарей Из законов Кирхгофа следует: i3 = i1 - i2 (4) U = 20i3 (5) U = 6 + 1.5i2 (6) U = 12 - 1i1 (7) Таким образом, имеем систему 4 линейных уравнений с 4-мя неизвестными. Дальше - никакой физики, голимая алгебра. Подставляя в последние два уравнения вместо U - 20i3 из уравнения (5), выражая i3 через i1 и i2 (уравнение(4)) после элементарных преобразований получаем систему уже двух уравнений с двумя неизвестными: 21i1 - 20i2 =12 (1) 18.5i1 - 20i2 = 6 (2) Вычитая из первого уравнения второе получаем равенство для i1: 21i1 - 18.5i1 = 6 откуда i1 = 2.4 A. Подставляя значение i1 в любое из уравнений (1) или (2) получаем i2 = 1.92A. Подставляя значения i1 и i2 в равенство (4) получаем i3 = 0.48 А. Зная токи i1, i2, i3 можно получить величину U из любого уравнения (5) - (7). Легко проверить, что оно, как и полагается, всюду будет равно 9,6 В Уфф.
В общем случае равноускоренным движением называют такое движение, при котором вектор ускорения остается неизменным по модулю и направлению. Примером такого движения является движение камня, брошенного под некоторым углом к горизонту (без учета сопротивления воздуха) . В любой точке траектории ускорение камня равно ускорению свободного падения . Для кинематического описания движения камня систему координат удобно выбрать так, чтобы одна из осей, например ось OY, была направлена параллельно вектору ускорения. Тогда криволинейное движение камня можно представить как сумму двух движений – прямолинейного равноускоренного движения вдоль оси OY и равномерного прямолинейного движения в перпендикулярном направлении, т. е. вдоль оси OX (рис. 1.4.1).
Таким образом, изучение равноускоренного движения сводится к изучению прямолинейного равноускоренного движения. В случае прямолинейного движения векторы скорости и ускорения направлены вдоль прямой движения. Поэтому скорость υ и ускорение a в проекциях на направление движения можно рассматривать как алгебраические величины.
Проекции векторов скорости и ускорения на координатные оси. ax = 0, ay = –g
Обозначим:
i3 - ток через нагрузку в 20 Ом
i2 - ток батареи e2 = 6 В и вн. сопротивлением 1,5 Ом
i1 - ток батареи e 1 = 12 В и вн. сопротивлением 1 Ом
U - напряжение на зажимах соединённых параллельно батарей
Из законов Кирхгофа следует:
i3 = i1 - i2 (4)
U = 20i3 (5)
U = 6 + 1.5i2 (6)
U = 12 - 1i1 (7)
Таким образом, имеем систему 4 линейных уравнений с 4-мя неизвестными. Дальше - никакой физики, голимая алгебра.
Подставляя в последние два уравнения вместо U - 20i3 из уравнения (5), выражая i3 через i1 и i2 (уравнение(4)) после элементарных преобразований получаем систему уже двух уравнений с двумя неизвестными:
21i1 - 20i2 =12 (1)
18.5i1 - 20i2 = 6 (2)
Вычитая из первого уравнения второе получаем равенство для i1:
21i1 - 18.5i1 = 6 откуда i1 = 2.4 A.
Подставляя значение i1 в любое из уравнений (1) или (2) получаем
i2 = 1.92A.
Подставляя значения i1 и i2 в равенство (4) получаем i3 = 0.48 А.
Зная токи i1, i2, i3 можно получить величину U из любого уравнения (5) - (7). Легко проверить, что оно, как и полагается, всюду будет равно 9,6 В
Уфф.
Таким образом, изучение равноускоренного движения сводится к изучению прямолинейного равноускоренного движения. В случае прямолинейного движения векторы скорости и ускорения направлены вдоль прямой движения. Поэтому скорость υ и ускорение a в проекциях на направление движения можно рассматривать как алгебраические величины.
Проекции векторов скорости и ускорения на координатные оси. ax = 0, ay = –g